对各个检测点的位移数据进行傅里叶变换，从而获得剪切波在不同检测点的在其基频和谐振频率上的相位信息，相位变化如图6 所示，横坐标是检测点与振动中心点的距离。根据公式(17) 可以求得剪切波在基频及其多个谐振频率下的传播速度。凝胶模型实验和橡胶管实验所得的速度分布，以及基于Voigt 和Zener 模型拟合速度分布的结果如图7 所示，估计出的参数如表1 所示。
对于某些材料和组织， Voigt 模型不能为它们的秸弹性动态响应提供很好的定量描述。作者推导了基于Zener 模型的速度公式，该公式将剪切力学属性与速度联系了起来。通过实验得到的速度估计出了Voigt 模型和Zener 模型的剪切参数，估计的结果显示，对于凝胶和橡胶管这两种黠弹性材料， Zener具有更加准确的描述能力，克服了Voigt 模型的局限性，提高了定量描述蒙古弹性材料剪切模量的精度，更加有利于材料剪切力学性质的评价和医学组织的定征。
实验期望得到的速度分布频率范围尽可能的宽，但是受到剪切波高频成分衰减快的限制，因此根据实验实际情况，选择的最高频率为1 ∞o Hz 。表1中同时列出了拟合得到的实验值与模型曲线之间的误差，该误差直接反映了拟合结果的效果，在凝胶模型和橡胶管的实验中，基于Zener 模型拟合的误差均明显小于基于Voigt 模型拟合的距离，由此可以看出， Zener 模型相比Voigt 模型更符合实验中的两种蒙古弹性材料，具有更好的描述其动态响应的能力，同样的实验过程-共重复了10 次，均得出同样的结
论。另一方面，从式(1 6) 可以看出，当E 2 元穷大时，Zener 模型就等效于Voigt 模型，也就是说， Zener 模型其实涵盖了Voigt 模型， Voigt 模型是Zener 模型的一种特殊形式。因此不管材料符合Voigt 模型还
是Zener 模型，用Zener 模型均可以有效地描述，反之则不然。
3 结论
对于某些材料和组织， Voigt 模型不能为它们的教弹性动态响应提供很好的定量描述。推导了基于Zener 模型的速度公式，该公式将剪切力学属性与速度联系了起来。通过实验得到的速度估计出了Voigt 模型和Zener 模型的剪切参数，估计的结果显示，对于凝胶和橡胶管这两种勃弹性材料， Zener 具有更加准确的描述能力，克服了Voigt 模型的局限性，提高了定量描述教弹性材料剪切模量的精度，更加有利于材料剪切力学性质的评价和医学组织的定征。
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